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如果我們把雙激式開關(guān)電源變壓器的工作條件稍微變動一下，我們將會看到，雙激式開關(guān)電源變壓器在一定的條件下存在很大的風(fēng)險。如果開關(guān)變壓器的鐵芯在這之前已經(jīng)被其它磁場磁化過，變壓器鐵芯中的磁通密度B正好停留在剩余磁通密度Br的位置上。

那么，當(dāng)?shù)谝粋€交流脈沖的正半周電壓加到圖2-5所示變壓器初級線圈a、b兩端時，在變壓器初級線圈中將有勵磁電流流過，并在變壓器鐵芯中產(chǎn)生磁場；在磁場強(qiáng)度H的作用下，變壓器鐵芯中的磁通密度B將不會按磁化曲線e-f-a上升，而是按磁化曲線b-g上升。如果變壓器的伏秒容量原來是按（2-17）式來確定的，即變壓器鐵芯中的磁通密度的變化范圍等于最大磁通密度Bm的兩倍，即：ΔB = 2Bm；那么，當(dāng)?shù)谝粋€交流脈沖的正半周電壓加到圖2-5所示變壓器初級線圈a、b兩端時，變壓器鐵芯中磁通密度的最大變化范圍應(yīng)該正好等于2Bm；由于變壓器鐵芯中的磁化過程是從上次剩余磁通密度Br的位置開始的，因此，變壓器鐵芯中新的最大磁通密度應(yīng)該達(dá)到Br+2Bm 。

由于在開關(guān)變壓器鐵芯中沒有預(yù)留防止磁飽和的氣隙，在一般情況下開關(guān)變壓器的伏秒容量都不會取得很大，如果繼續(xù)延伸磁通密度的磁化曲線的長度，使之達(dá)到Br+2Bm的高度，顯然此時的磁場強(qiáng)度已經(jīng)使磁通密度達(dá)到深度飽和。圖2-10就是在圖2-6的基礎(chǔ)上，根據(jù)上面分析條件而繪制的磁化曲線圖。在圖2-10中，虛線表示的磁化曲線a-b-c-d-e-f-a，是開關(guān)變壓器鐵芯根據(jù)（2-17）式選定參數(shù)后所決定的磁滯回線圖。虛線線段d-a是開關(guān)變壓器鐵芯的理想磁化曲線，理想磁化曲線是一條斜率等于最大磁通密度增量與最大磁場強(qiáng)度增量之比，且經(jīng)過坐標(biāo)原點的直線；當(dāng)直線不經(jīng)過坐標(biāo)原點時，這條直線稱為等效磁化曲線。

由于磁通密度與輸入電壓對應(yīng)，磁場強(qiáng)度與勵磁電流對應(yīng)，因此，理想磁化曲線d-a亦可稱為變壓器輸入電壓與勵磁電流的理想負(fù)載曲線；等效磁化曲線亦可稱為等效負(fù)載曲線。在正常情況下，當(dāng)有交流脈沖電壓輸入時，磁通密度B就會沿著理想磁化曲線d-a，由負(fù)最大值-Bm至正最大值Bm，然后，又由正最大值Bm至負(fù)最大值-Bm，來回地變化；對應(yīng)磁場強(qiáng)度H也是沿著理想磁化曲線d-a由負(fù)最大值-Hm至正最大值Hm，然后，又由正最大值Hm至負(fù)最大值-Hm，來回變化。

但當(dāng)變壓器鐵芯中的磁化過程是從上次剩余磁通密度Br的位置開始時，上面所分析的理想磁化過程將要被破壞，磁通密度B不會再沿著理想磁化曲線d-a進(jìn)行，而是沿著另一條新的等效磁化曲線進(jìn)行；這條新的等效磁化曲線應(yīng)該與原理想磁化曲線d-a平行，并且經(jīng)過Br點，圖2-10中虛線b-h就是這條新的等效磁化曲線的一部分。這里只畫出新等效磁化曲線的一半，另一半在圖2-10中沒有畫出。　

因此，當(dāng)?shù)谝粋€交流脈沖的正半周電壓輸入時，如果開關(guān)變壓器的伏秒容量足夠大，磁通密度B將會沿著這條新的等效磁化曲線b-h進(jìn)行，由上次剩余磁通密度Br的位置開始向新的最大值Bh = Br+2Bm攀升。